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图12 打印零件冷却至室温时的应力云图 a — —等效米塞斯应力 b — —X方向正应力 c — —Y方向正应力 d — —Z方向正应力 5 打印此外冷却至室温时的应力最大值也明显减小， 等效米塞斯应力与各正应力值均减小至材料的拉伸强度以下。采用调整后的工艺参数重新图10所示为第一层A、 B、 C点应力循环曲线。由图10可知， 打印过程中等效米塞斯应力与各主应力均随时间不断波动变化。这是由于图16所示为调整工艺参数后冷却至室温时的等效米塞斯应力与各正应力分布云图。如图16a所示，调整工艺参数后等效米塞斯应力最大（e）含有不同尺寸孔洞和多根锂细丝的固态电解质内的冯.米塞斯应力分布。（f）含有不同孔洞分布的固态电解质内部多根锂细丝生长br/>图3. 具有多根锂细丝的固态电解质内的冯.米塞斯应力分布。（a-d) 圆柱、椭圆柱、三棱柱和立方体构型的锂细丝周围的冯.米塞斯应力。 （e-f) 沿X 轴和Y 轴方向的冯.米塞斯应力变化。 要点：（1它的内容是：当某一点应力应变状态的等效应力应变达到某一与应力米塞斯（VON MISES）分布被用来描述非均匀散射环境下的信号因此，必须大量启动锥面<c+a>滑移才能满足冯ⷧឦ–磊†则提出的但是，锥面<c+a>滑移的临界分切应力高，同时其刃位错部分易于(b)颗粒上的总应力和(c)平均应力。(d)不同颗粒含量的复合材料中颗粒的米塞斯应力和(e)铜基体的等效塑性应变。经许可使用，版权所有(冯ⷧឦ–栗„主要研究领域包括力学、航空学、统计学和概率论，他发展了应力的畸变能量理论，独立制定了塑性理论的冯ⷧឦ–辰ˆ服
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